若按产品用途来区分，可分成导电高分子材料和薄膜、导电塑料、导电纤维、导电涂料及导电胶粘剂等。者按导电高分子材料的大分子结构和使其变成导电材料的方法来区分，则可分成共辍高聚物、掺杂型商聚物、电荷转移型复合物、光电导商聚物和高取向导电商聚物等。对导电高分子材料领域的研究，最初是以具有共辄7电子的线型或平面型商分子和高分子电荷转移络合物作为两个支柱发展起来的。

吸收原理，波长为As时，波数几=c!儿，式中c为光速。计算的禁带宽度仙，与!:lE，差不多相等。当用比!:lE，能最大的光照射时.高聚物表面附近产生的电子浓度很大，因而电子与空穴相互碰攒复合的几率增大，导致光电流减低。这时，材料的吸收光谱与光导作用的光谱出现峰一谷相对应的关系，称之为"反相"关系，而出现峰一峰或谷一谷对应时，则称为"同相"关系。在某些情况下，电子从导带激发后并不变成自由电子，而是与同时生成的空穴配对，由Coulomb相互作用组成电子一空穴对，称为激子。激子可自行离解或因由于热激发、电场作用，与表面或离解中心发生碰撞而离子化成为自由离子载流子。非本征载流子的产生一般要在高聚物中掺杂，使之生成电荷转移复合物或使电极的载流子注人来实现。如图I-4所示，用对苯二甲酸二 甲ft~掺杂到聚乙烯咔唆(PVK)中形成以PVK为给体，对苯二甲酸二 甲黯为受体的电荷转移型(CT)复合物的光导作用光谱。由于CT复合物的形成，在小子380nm的短波区，空穴电流i;和电子电流"都增加2-5倍。由于咔噬环受光激发成D并与A形成CT激发态D A，经过能量较高的激发态(DA-)"而形成0 ···A-离子对。在外 电场作用下，DI-离子分解为自由的D (空穴载流子)和A- (电子载流子)。电极载流子注入法是将金属电极与高分子膜表面接触可得出如图I- 5所示的能带图。由于高聚物表面有许多表团能 级，从而会使能带发生弯曲，而与金属电极接触时更助长了这种弯曲。在外电场作用下，Schottky效应使界面势垒φM降低至仇，从而载流子易于从金属向高聚物注入。此外用光激发也可导致从金属的载流子注入到高聚物表面上。另一种向离聚物注入载流子的方法是与无饥或有机光导体形成复合膜的方法。光照下光导层中所产生的光生载流子可高效地注入高聚物层中。考虑到在高.物表面蒸镀的可能性